Неизвестный алмаз. «Артефакты» технологии - [14]

и вписанная в него фигура идеального октаэдра (б)

Поверхностный рельеф этого природного алмаза, так называемая «рубашка» – это поверхность кристалла, скрывающая основное тело алмаза. Эта поверхность может быть покрыта многочисленными углублениями, бугорками, штриховкой, террасами, кольцевыми и ступенчатыми выступами, которые рассеивают свет, обусловливая тусклый или стеклянный блеск большинства природных алмазов в их естественном виде.

Главная ось октаэдра обозначена как ось (а). Пространство, плоскость (б) – область сопряжения двух четырехгранных пирамид (пирамида 1 и пирамида 2 соответственно). В кристалле эта плоскость (б) имеет определенную толщину. Поэтому мы иногда эту плоскость будем называть «пространство» – в зависимости от того, что мы рассматриваем: объем этого участка или его геометрическое расположение.

С точки зрения создания определенной оптической схемы кристалла, наиболее полно привязанной к его кристаллографическому положению, представляет интерес состояние геометрии вершин естественного октаэдра алмаза.

Например, рассмотрим возможности формирования сферических или конусообразных поверхностей на его вершинах. Приведем изображения вершин 1 и 2, находящиеся на главной оси октаэдра (рис. 5.2).

На вершине 1 в месте схождения ребер октаэдра наблюдается конфигурация, напоминающая пирамиду (рис. 5.2а). На этой вершине логичнее всего сформировать конусообразную поверхность, повторяющую размеры этой конфигурации. На вершине 2 (рис. 5.2б) схождение ребер происходит не в одну точку. Видимо, по этой причине вершина 2 имеет своеобразную вытянутую форму с характерным абрисом поверхности (рис. 5.3).

Очевидно, на этой вершине целесообразнее сформировать короткофокусную сферическую линзу, тем более что абрис этого образования подсказывает величину ее радиуса.

Рис. 5.2. Вершина октаэдра 1 (а), вершина октаэдра 2 (б). Стрелками отмечены направления схождения ребер исходного октаэдра

Рис. 5.3. Характерное образование рельефа поверхности на вершине 2

В результате этих наблюдений можно сконструировать определенную оптическую схему между вершинами 1 и 2 и рассмотреть предполагаемый принцип ее работы. Конусообразная отражающая поверхность вершины 1 направляет волновой поток на вершину 2. Вершина 2 отражает этот поток и проецирует его через фокус F обратно на поверхность конусной линзы вершины 1 и т. д. (рис. 5.4).

Рис. 5.4. Схема прохождения волновых потоков между вершинами предполагаемого прибора (в разрезе). F— фокус сферической линзы, сформированной на вершине 2

На вершинах октаэдра, расположенных в пространстве (б), наблюдается аналогичная конфигурация вершин. На вершинах 4 и 5 целесообразнее сформировать конусообразные отражающие линзы, а на вершинах 3 и 6 сферические (см. рис. 5.1). Здесь надо отметить главное, что было замечено при анализе формы этого природного октаэдра с точки зрения функционирования волновых энергетических потоков.

В пространстве (б) пирамида 1 развернута относительно пирамиды 2 на небольшой (~5°) угол вокруг главной оси октаэдра по направлению часовой стрелки. Покажем этот природный разворот пирамид на примере вершины 4 (рис. 5.5).

Разворот пирамид привел к деформации вершин, расположенных в пространстве (б), на вполне определенную величину, зависящую от величины этого разворота. Тем самым изменились оптические оси будущих линз. Оси конусов, а также сферических линз развернуты на тот же самый угол, что и наблюдаемый разворот пирамид. В результате этих наблюдений оптическая схема октаэдра приобрела вид, как показано на рис. 5.6.

Рис. 5.5. Разворот пирамид 1 и 2 октаэдра вокруг его главной оси. Стрелкой отмечена деформация вершины 4, пунктиром – смещение ребер пирамид, точками – пространство (б)

Рис. 5.6. Оптическая схема октаэдра с учетом разворота пирамид. 1, 2, 3, 4, 5,6 – вершины октаэдра

Анализ других типов алмазного сырья, имеющих форму октаэдра, позволяет сказать, что в его природных конфигурациях либо наблюдается сдвиг (разворот) пирамид в ту или иную сторону, либо этого сдвига нет. На наш взгляд, этот факт является важным при отборе алмазного сырья и составлении алгоритмов воздействия для постановки экспериментов по созданию сильнонеравновесных условий возбуждения кристалла. В данном случае для экспериментов были отобраны два кристалла с разворотом пирамид по часовой стрелке и один кристалл с разворотом пирамид против часовой стрелки.

Таким образом, в пространстве (б) изначально заложена определенная кристаллофизическая аномалия, которая при взаимодействии динамических волновых потоков может сформировать особое волновое поле. Это поле сформировано взаимодействием отражающих поверхностей пирамид 1 и 2. А с учетом указанного разворота пирамид появляется градиент вращения динамического волнового потока в направлении, задаваемом оптическими осями вершин 3, 4, 5, 6. Этот факт может оказаться определяющим при создании условий образования значительных флуктуаций при протекании волновых потоков в объеме алмаза.

При проведении этих экспериментов мы придерживались определенного алгоритма воздействия на алмаз. Этот алгоритм складывался из требований к параметрам создания сильнонеравновесных условий воздействия инструмента на систему кристалла и определенной последовательности технологических операций, учитывающих предполагаемую оптическую схему отобранного конкретно для данного эксперимента природного кристалла алмаза.