Большая Советская Энциклопедия (ЯД) - [24]

  Лит.: Абрагам А., Ядерный магнетизм, пер, с англ., М., 1963; Гречишкин В. С., Ядерные квадрупольные взаимодействия в твердых телах, М., 1973; Семин Г. К., Бабушкина Т. А., Якобсон Г. Г., Применение ядерного квадрупольного резонанса в химии, Л., 1972.

Ядерный магнетон

Я'дерный магнето'н , см. Магнетон .

Ядерный магнитный резонанс

Я'дерный магни'тный резона'нс (ЯМР), резонансное поглощение электромагнитной энергии веществом, обусловленное переориентацией магнитных моментов атомных ядер. ЯМР — один из методов радиоспектроскопии . Наблюдается в сильном постоянном магнитном поле H₀ , на которое накладывается слабое радиочастотное магнитное поле H ^ H₀. Резонансный характер явления определяется свойствами ядер, обладающих моментом количества движения

 и магнитным моментом:

  m = g I. (1)

  Здесь I — спин ядра, g — гиромагнитное отношение (величина, характерная для данного вида ядер),

 — Планка постоянная . Частота, на которой наблюдается ЯМР:

  w₀ = g H₀ . (2)

  Для протонов в поле H₀ = 10⁴ э w/2p = 42,57 Мгц; для большинства ядер эти значения лежат в диапазоне 1—10 Мгц. Порядок величины резонансного поглощения определяется равновесной ядерной намагниченностью вещества (ядерным парамагнетизмом ): m₀= c₀H₀ , где c₀ — статическая ядерная восприимчивость.

  ЯМР, как и другие виды магнитного резонанса , можно описать классической моделью гироскопа. В постоянном магнитном поле H₀ пара сил, обусловленная магнитным моментом m, вызывает прецессию магнитного и механического моментов, аналогичную прецессии волчка под действием силы тяжести. Магнитный момент m прецессирует вокруг направления H₀ с частотой w₀ = gH₀ , угол прецессии d остаётся неизменным (рис. 1 ). В результате воздействия радиочастотного поля H₁ резонансной частоты w₀ угол d изменяется со скоростью gН₁рад/сек , что приводит к значительным изменениям проекции m на направление поля H₀ даже в слабом поле H₁ .

  С квантовой точки зрения ЯМР обусловлен переходами между уровнями энергии взаимодействия магнитных дипольных моментов ядра с полем H₀ . В простейшем случае изолированных, свободных от других воздействий ядерных спинов, условие

  (m = I , I — 1,..., ..., — I ) определяет систему (2I + 1) эквидистантных уровней энергии ядра в поле H₀ . Частота w₀ соответствует переходу между двумя соседними уровнями.

  Представление об изолированных ядерных спинах является идеализацией; в действительности ядерные спины взаимодействуют между собой и с окружением, например кристаллической решёткой. Это приводит к установлению теплового равновесия (к релаксации ). Релаксационные процессы характеризуются постоянными T₁ и T₂ , которые описывают изменения продольной и поперечной составляющих ядерной намагниченности. Изменение первой связано с изменением энергии системы ядерных спинов в поле H₀ (спин-решёточная релаксация). Изменения поперечной составляющей определяются в основном внутренними взаимодействиями в самой системе спинов (спин-спиновая релаксация). Значения Ti лежат в пределах от 10-⁴ сек для растворов парамагнитных солей до нескольких ч для очень чистых диамагнитных кристаллов. Значения Ti изменяются от 10-⁴¹ сек для кристаллов до нескольких сек для диамагнитных жидкостей. Ti и Ti связаны со структурой и характером теплового движения молекул вещества. Для жидкостей T₁ и T₂ , как правило, близки, но становятся резко различными при кристаллизации, сопровождающейся всегда значительным уменьшением T₁ . Большие T₁ в очень чистых диамагнитных кристаллах объясняются малостью внутренних магнитных полей. В кристаллах, содержащих парамагнитные примеси, тепловой контакт с решёткой осуществляется немногими ядрами, находящимися вблизи от атомов примеси, где локальное поле значительно сильнее. Равновесное распределение, образовавшееся возле атома примеси, распространяется по всему кристаллу за счёт обмена состояниями соседних ядерных спинов в результате магнитного дипольного взаимодействия (спиновая теплопроводность). В металлах и сплавах основной механизм релаксации — взаимодействие электронов проводимости с ядерными моментами. Оно приводит также к сдвигу резонансных частот (см. Найтовский сдвиг ).

  Резонансная линия имеет ширину Dw = 2/T₂ (рис. 2 ). В сильных полях H₁ наступает «насыщение» — увеличение ширины и уменьшение амплитуды линии при ½g½H₁ > (T₁ T₂ )^-1/2 . Насыщение сопровождается уменьшением ядерной намагниченности. Этому соответствует выравнивание населённостей уровней в результате переходов, вызванных полем H₁ . Ширина линий в кристаллах определяется магнитным полем соседних ядер. Для многих кристаллов спин-спиновое взаимодействие ядер настолько велико, что приводит к расщеплению резонансной линии.

  Большое влияние на времена релаксации, ширину и форму линий ЯМР оказывает взаимодействие электрического квадрупольного момента ядер Q с локальным электрическим полем в веществе. В жидкостях ЯМР для ядер с большим Q удаётся наблюдать только на веществах с симметричным строением молекул, исключающим появление квадрупольного взаимодействия (например,