Большая Советская Энциклопедия (ВЫ) - [35]

из частиц с ненулевой массой В. т. определяется как температура, ниже которой происходит Бозе — Эйнштейна конденсация — переход некоторой доли частиц системы в состояние с нулевым импульсом. Для ферми-газа В. т. равна максимальной энергии частиц при абсолютном нуле, выраженной в градусах (т. е. делённой на Больцмана постоянную ); при В. т. почти все низшие энергетические уровни газа Ферми оказываются заполненными. См. Вырожденный газ .

  Г. Я. Мякишев.

Вырожденный газ

Вы'рожденный газ, газ, свойства которого существенно отличаются от свойств классического идеального газа вследствие квантовомеханического влияния одинаковых частиц друг на друга. Это взаимное влияние частиц обусловлено не силовыми взаимодействиями, отсутствующими у идеального газа, а тождественностью (неразличимостью) одинаковых частиц в квантовой механике (см. Тождественности принцип ). В результате такого влияния заполнение частицами возможных уровней энергии даже в идеальном газе зависит от наличия на данном уровне других частиц. Поэтому теплоёмкость и давление такого газа иначе зависят от температуры, чем у идеального классического газа; по-другому выражается энтропия , свободная энергия и т. д.

  Вырождение газа наступает при понижении его температуры до некоторого значения, называемого температурой вырождения. Полное вырождение соответствует абсолютному нулю температуры.

  Влияние тождественности частиц сказывается тем существеннее, чем меньше среднее расстояние между частицами r по сравнению с длиной волны де Бройля частиц l = h/mv (m — масса частицы, v — её скорость, h — Планка постоянная ). Это объясняется тем, что классическая механика применима к движению частиц газа лишь при условии r >> l. Так как скорость частиц газа связана с температурой (чем больше скорость, тем выше температура), то температура вырождения, определяющая границу применимости классической теории, тем выше, чем меньше масса частиц газа и чем больше его плотность (т. е. чем меньше среднее расстояние

между частицами). Поэтому температура вырождения особенно велика (порядка 10 000 К) для электронного газа в металлах: масса электронов очень мала (~ 10^-27г ), а их плотность в металлах очень велика (10²² электронов в 1 см³ ). Электронный газ в металлах вырожден при всех температурах, при которых металл остаётся в твёрдом состоянии.

  Для обычных атомных и молекулярных газов температура вырождения близка к абсолютному нулю, так что такой газ практически всегда ведёт себя как классический (при таких низких температурах все вещества находятся в твёрдом состоянии, кроме гелия, являющегося квантовой жидкостью при сколь угодно близких к абсолютному нулю температурах).

  Поскольку характер несилового влияния тождественных частиц друг на друга различен для частиц с целым (бозоны ) и полуцелым (фермионы ) спином, то поведение газа из фермионов (ферми-газа ) и из бозонов (бозе-газа ) также будет различным при вырождении.

  У ферми-газа (к которому относится электронный газ в металле) при полном вырождении (при Т = 0 К) заполнены все нижние энергетические уровни вплоть до некоторого максимального, называемого уровнем Ферми, а все последующие остаются пустыми. Повышение температуры лишь незначительно изменяет такое распределение электронов металла по уровням: малая доля электронов, находящихся на уровнях, близких к уровню Ферми, переходит на пустые уровни с большей энергией, освобождая таким образом уровни ниже фермиевского, с которых был совершен переход.

  При вырождении газа бозонов из частиц с отличной от нуля массой (такими бозонами могут быть атомы и молекулы) некоторая доля частиц системы должна переходить в состояние с нулевым импульсом; это явление называется Бозе — Эйнштейна конденсацией . Чем ближе температура к абсолютному нулю, тем больше частиц должно оказаться в этом состоянии. Однако, как уже говорилось, системы таких частиц при понижении температуры до очень низких значений переходят в твёрдое или жидкое (для гелия) состояния, в которых значительны силовые взаимодействия между частицами и к которым поэтому неприменимо приближение идеального газа. Явление Бозе — Эйнштейна конденсации в жидком гелии, который можно рассматривать как неидеальный газ из так называемых квазичастиц , приводит к появлению сверхтекучести .

  Для газа из бозонов нулевой массы, к которым относятся фотоны (спин 1), температура вырождения равна бесконечности; поэтому фотонный газ — всегда вырожденный и классическая статистика к нему не применима ни при каких условиях. Фотонный газ является единственным вырожденным идеальным бозе-газом стабильных частиц. Однако Бозе — Эйнштейна конденсации в нём не происходит, так как не существует фотонов с нулевым импульсом (фотоны всегда движутся со скоростью света). При нулевой абсолютной температуре фотонный газ перестаёт существовать.

  См. также Статистическая физика , Металлы , Полупроводники и лит. при этих статьях.

  Г. Я. Мякишев.

Выртсъярв

Вы'ртсъярв, озеро в Эстонской ССР. Площадь 270 км² . Средняя глубина 2,8 м , наибольшая 6 м . Берега большей частью низменные. Озеро вытянуто с С. на Ю. и оканчивается на Ю. узким заливом, в который впадает р. Вяйке-Эмайыги. В северной части В. берёт начало р. Эмайыги, впадающая в Чудское озеро. В нижнем голоцене площадь В. была почти в 3 раза больше, и сток из него шёл в Рижский залив. В. и Эмайыги судоходны. Важнейшие промысловые рыбы: лещ, судак, щука; развивается промысел угря. На восточном берегу — Лимнологическая станция института зоологии и ботаники АН Эстонской ССР.